@prefix mdl: . @prefix skos: . mdl:-FD4J4KK1-2 skos:prefLabel "quantum field theory"@en, "théorie quantique des champs"@fr ; a skos:Concept ; skos:related mdl:-PX1FHP85-9 . mdl:-JQG4CPVR-5 skos:prefLabel "transformation de Lorentz"@fr, "Lorentz transformation"@en ; a skos:Concept ; skos:related mdl:-PX1FHP85-9 . mdl:-PX1FHP85-9 skos:hiddenLabel "équations de Dirac"@fr, "Equation Dirac"@fr ; skos:related mdl:-C0D3ZC6L-6, mdl:-JQG4CPVR-5, mdl:-FD4J4KK1-2, mdl:-KQ30HBLN-C ; skos:exactMatch , ; skos:definition "L'équation de Dirac est une équation formulée par Paul Dirac en 1928 dans le cadre de sa mécanique quantique relativiste de l'électron. Il s'agit au départ d'une tentative pour incorporer la relativité restreinte à des modèles quantiques, avec une écriture linéaire entre la masse et l'impulsion. Cette équation décrit le comportement de particules élémentaires de spins demi-entiers, comme les électrons. Dirac cherchait à transformer l'équation de Schrödinger afin de la rendre invariante par l'action du groupe de Lorentz, en d'autre termes à la rendre compatible avec les principes de la relativité restreinte. Cette équation prend en compte de manière naturelle la notion de spin introduite peu de temps avant et permit de prédire l'existence des antiparticules. En effet, outre la solution correspondant à l'électron, il découvre une nouvelle solution correspondant à une particule de charge et autres nombres quantiques opposés à celle de l'électron. En 1932, Carl David Anderson, alors qu'il étudiait le rayonnement cosmique (sans lien avec les travaux de Dirac), observe, avec une chambre à brouillard, une particule de charge opposée à celle de l'électron et de masse bien inférieure à celle du proton (seule particule chargée positivement connue à l'époque). Cette particule s'avéra par la suite être celle conjecturée par Dirac, le positron. (Wikipedia, L'Encylopédie Libre, https://fr.wikipedia.org/wiki/%C3%89quation_de_Dirac)"@fr, "In particle physics, the Dirac equation is a relativistic wave equation derived by British physicist Paul Dirac in 1928. In its free form, or including electromagnetic interactions, it describes all spin-1⁄2 massive particles, called \"Dirac particles\", such as electrons and quarks for which parity is a symmetry. It is consistent with both the principles of quantum mechanics and the theory of special relativity, and was the first theory to account fully for special relativity in the context of quantum mechanics. It was validated by accounting for the fine structure of the hydrogen spectrum in a completely rigorous way. The equation also implied the existence of a new form of matter, antimatter, previously unsuspected and unobserved and which was experimentally confirmed several years later. It also provided a theoretical justification for the introduction of several component wave functions in Pauli's phenomenological theory of spin. The wave functions in the Dirac theory are vectors of four complex numbers (known as bispinors), two of which resemble the Pauli wavefunction in the non-relativistic limit, in contrast to the Schrödinger equation which described wave functions of only one complex value. Moreover, in the limit of zero mass, the Dirac equation reduces to the Weyl equation. (Wikipedia, The Free Encyclopedia, https://en.wikipedia.org/wiki/Dirac_equation)"@en ; a skos:Concept ; skos:inScheme mdl: ; skos:prefLabel "Dirac equation"@en, "équation de Dirac"@fr ; skos:broader mdl:-SDB86SV8-N . mdl:-SDB86SV8-N skos:prefLabel "wave equation"@en, "équation d'onde"@fr ; a skos:Concept ; skos:narrower mdl:-PX1FHP85-9 . mdl:-KQ30HBLN-C skos:prefLabel "Klein-Gordon equation"@en, "équation de Klein-Gordon"@fr ; a skos:Concept ; skos:related mdl:-PX1FHP85-9 . mdl: a skos:ConceptScheme . mdl:-C0D3ZC6L-6 skos:prefLabel "théorie des champs"@fr, "field theory"@en ; a skos:Concept ; skos:related mdl:-PX1FHP85-9 .